Ikki fazali oqimlar va ularning ishlab chiqarishdagi

ACADEMIC RESEARCH IN EDUCATIONAL SCIENCES 
VOLUME 2 | ISSUE 2 | 2021 
ISSN: 2181-1385 
Scientific Journal Impact Factor (SJIF) 2021: 5.723 
 
Academic Research, Uzbekistan 209  www.ares.uz 












































0
0
2
2






p
f
r
p
f
F
u
u
K
u
f
r
r
u
rf
r
r
z
p
f
n
n
n
n
n
n
n
n
n
n
n
n
n
(1.1)
(1.1) tenglamadan [10,11,12,13] bir o'lchovli barqaror tortish oqimi uchun 
quyidagilar mavjud:
0
2
2
2







d
s
d
Q
gi
dz
dP
cм



(1.2) 
Harakat tenglamasini chiqarganda, gidroaralashmaning zichligi va tezligi uchun 
quyidagi belgilar qabul qilindi: 
(1.3) 
2
1
2
2
1
1
)
1
(
)
1
(







s
s
s
s





(1.4) 
bu yerda: s-qattiq komponentning hajmiy kontsentratsiyasi; ρ
1
va 
ρ
2
suyuq va 
qattiq zarrachalarning zichligi; 
Q
- gidroaralashmaing sarfi; - quvur kesimining 
maydoni; 
1

va 
2

- suyuqlik va qattiq zarrachaning quvur ko’ndalang kesimi bo’yicha 
o'rtacha tezliklari; i-oqim nishabligi; P-gidrodinamik kuchlanish, bosim ; χ – quvur 
perimetri; - aralashmaning dastlabki qarshiligi; λ
ar
- aralashmaning gidravlik 
ishqalanish koeffitsiyenti.
(1.2) tenglamani chegara shartlarini hisobga olgan holda (z=0 P=P
1
va z=L, p 
=P
2
da) quyidagini olamiz: 
0
1
2
2
2
2







d
s
gi
L
P
P
Q
d
cм




(1.5) 
Oqim sarfi quyidagi ifoda bilan belgilanadi: 










0
2
1
2
2







d
s
gi
L
P
P
d
Q
cм
(1.6) 
2
1
)
1
(



s
s




0


---

ACADEMIC RESEARCH IN EDUCATIONAL SCIENCES 
VOLUME 2 | ISSUE 2 | 2021 
ISSN: 2181-1385 
Scientific Journal Impact Factor (SJIF) 2021: 5.723 
 
Academic Research, Uzbekistan 210  www.ares.uz 
bu yerda: P
1
–P
2
=∆P –nasos tizimi tomonidan i=0 hisobga olganda yaratilgan 
bosimning pasayishi: 









0
2
2






d
s
L
P
d
Q
cм
(1.7) 
Aralashmaning harakati boshlangan holat quyidagi shaklda yoziladi: 
0
2
1

R
s
L
P
P


(1.8) 
Shunday qilib, (s/R)τ
0
qiymatdan oshib ketadigan ΔP bosimlar farqini yaratish 
kerak. 
Ushbu holat uchun, ya'ni. nishabligi salbiy tomonga ega bo'lgan quvurlardagi 
tortish oqimi davomida quyidagini olamiz: 










0
2
1
2
2







d
s
gi
L
Р
Р
d
Q
cм
(1.9) 
Shunda, aralashmaning harakati boshlangan holat quyidagi shaklda yoziladi: 
0
2
1


R
s
gi
L
Р
Р



(1.10) 
Yondashuvning o'ziga xos xususiyati shundaki, bu yerda tortish oqimining 
harakatini tavsiflovchi asosiy omillar bilan bir qatorda, quvur nishabligining ta'siri ham 
hisobga olinadi: 
0


R
s
gi
P



. (1.11)
Shunday qilib, aralashmaning harakatining yagona tezlikli modeli matematik 
model sifatida ishlatiladi, ya'ni. uning harakatidagi gidroaralashma o'zgaruvchan 
zichlikdagi xayoliy bir tezlikli doimiylik bilan aniqlanadi. 
 
XULOSA 
Ko'pgina tadqiqotchilar tomonidan tavsiya etilgan gidrotransportning asosiy 
parametrlarini aniqlash uchun hisoblangan qarshiliklar ko'pincha ular aniqlangan 

---

ACADEMIC RESEARCH IN EDUCATIONAL SCIENCES 
VOLUME 2 | ISSUE 2 | 2021 
ISSN: 2181-1385 
Scientific Journal Impact Factor (SJIF) 2021: 5.723 
 
Academic Research, Uzbekistan 211  www.ares.uz 
tajribalar natijalarini ifodalaydi va shuning uchun ushbu bog'liqliklarni qo'llash 
sohalari juda cheklangan. 
H.А.Raxmatullin modeliga asoslanib, К.Sh.Latipov, А.Аrifjanov vа boshqa 
olimlar ilmiy ishlarida yanada rivojlantiriladi., oqim nishabligini hisobga olgan holda 
dumaloq silindrsimon quvurda ikki fazali aralashmaning harakati modeli taklif etiladi. 
Ya’ni aralashma harakatining bir tezlikli modeli bo’lib, ya’ni uning harakatidagi 
suyuqlik aralashmasi o’zgaruvchan zichlikning hayoliy bir tezlikli doimiysi bilan 
aniqlanadi. 
 
REFERENCES 
1. Нигматулин Р.И. Динамика многофазных сред. М: Наука, 1987. 345 с. 
2. Клюев Н.И., Соловьева Е.А. Квазигомогенная модель дисперсно-пленочного 
течения двухфазной смеси // ИВУЗ Авиационная техника. 2005, №4. С. 35-36. 
3. Уоллис Г. Одномерные двухфазные течения. М.: Мир, 1972. 440 с. 
4. Илюхин, Ю.Н., Балунов Б.Ф., Смирнов Е.Л., Готовский М.А. 
Гидродинамические характеристики двухфазных кольцевых противоточных 
потоков в вертикальных каналах // Теплофизика высоких температур. 1988. Т. 
26. № 5. С. 923 – 924. 
5. Дж.Хаппель, Г.Бреннер. Гидродинамика при малых числах Рейнольдса. М.: 
Мир, 1976. 630 с. 
6. Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа. М.: Наука, 1973. 847 с. 
7. Арифжанов А.М., Фатхуллаев А.М, Рахимов К.Т. Распределение скоростей 
при равномерном движении взвесенесущего потока. Журнал Проблемы 
механики. - Ташкент, 2005.-№ 2. –С.25-26. 
8. Арифжанов А.М., Абдураимова Д.А., Рахимов Қ.Т., Пути использования 
гидравлической энергии водоемов. «Проблемы повышения эффективности 
использования электрической энергии в отраслях агропромышленного 
комплекса» Международная научно-практическая конференция. 25-26 май. 
2015й. 
9. Великанов М.А. Гидрология суши // Гидрометеорологическое издательство. 
Ленинград-1948. 
10. Латипов К.Ш., Шаюсупов М. О русловых потоках с переменным расходом 
вдоль пути. Ташкент: Фан.1979. -192 с. 
11. Латипов К.Ш., Арифжанов А.М. К определению характера распределения 
взвешенных частиц наносов по глубине потока // Известия АН УзССР. Сер. техн. 
наук. – 1984. - №3. – С. 50-51. 

---

ACADEMIC RESEARCH IN EDUCATIONAL SCIENCES 
VOLUME 2 | ISSUE 2 | 2021 
ISSN: 2181-1385 
Scientific Journal Impact Factor (SJIF) 2021: 5.723 
 
Academic Research, Uzbekistan 212  www.ares.uz 
12. Латипов К.Ш. О внутренних напряжениях трения в жидкости // Известия АН 
УзССР. Серия теxн. наук. – 1980. №6. С.43-44. 
13. Латипов К.Ш., Арифжанов А.М. О модели движения взвесенесущего потока 
в руслах. Проблемы механики. – 1996. - №6. – С. 51-52. 
14. Маккавеев В.М. О теориях течения турбулентных потоков, содержащих 
взвешенные наносы // Изв. АН СССР.ОТН.-1952.-N2.-С.262-263. 
15. Мамедов М.А. Экспериментальные исследования осредненных локальных 
характеристик взвесенесущих потоков: автореф. дисс. канд. техн. наук. – М.: 
1967. – 10с.